Jeg vil her komme til det resultat at en meget omtal partikel faktisk starter med at være en tachyon. Den simpleste kvantemekaniske partikel har spin-0 og hører derfor til klassen af bosoner, der har heltallig spin. Den beskrives ved små svingninger i et skalart felt F(t,x) omkring minimum eller maksimum af dens potentielle energi U(F). Den kaldes derfor en skalar boson. Partiklen bevæger sig i x-aksens retning, så F afhænger ikke af y og z. Feltets energi er givet ved hamiltonfunktionen H = ½[(Ft)² - (Fx)²] + U(F) Ft er den partielle afledede mht t. Fx er den partielle afledede mht x. Man kan herfra udlede bølgeligningen for feltet: Ftt - Fxx + U'(F) = 0 Ftt er den 2. partielle afledede mht t. Fxx er den 2. partielle afledede mht x. U'(F) er den 1. afledede af potentialet mht F. Ligningen er helt generel; men en partikel beskrives som små svingninger i F omkring et maximum eller minimum for U(F). Dvs svingninger omkring F0, hvor U'(F0) = 0. U(F) kan Taylor-udvikles omkring F0, da udsvingene er små. U(F) = U(F0) + ½U''(F0)*(F - F0)², husk U'(F0) = 0. U''(f) er den 2. afledede af U mht F. Bølgeligningen for bosonen bliver derfor Ftt - Fxx + U''(F0)*(F - F0) = 0 Nu kommer jeg endelig til partiklens masse, der defineres ved massekvadratet m² = U''(F0). Proceduren svarer til at approximere et fysisk pendul med en harmonisk oscillator for små udsving. m er oscillatorens vinkelfrekvens, hvis m² > 0. m² > 0 svarer til et potentialminimum. m² < 0 svarer til et potentialmaksimum. Det svarer til at anbringe det fysiske benduls tyngdepunkt lodret over omdrejningspunktet. Denne tilstand er ustabil både for pendulet og skalarfeltet. m måles i passende enheder: m = 2*Pi*m0*c²/h m0 er partiklens hvilemasse, c er lyshastigheden og h er Plancks konstant. Kendere vil bemærke at h/m0*c² er Compton-bølgelængden, så man kan passende kalde m for Compton-(vinkel)frekvensen. m er helt bogstaveligt det skalare felts vinkelfrekvens for en partikel i hvile. Der er 2 tilfælde (1) m² > 0 Indsættes F(t,x) = F0 + A*sin(w*t - k*x) i bølgeligningen fås dispersionsrelationen: w² = m² + k² Partiklens gruppehastighed V bliver V² = (dw/dk)² = k²/(m² + k²) < 1 (2) m² = -r² < 0, hvor r er reel. Indsættes for k² > r² det samme udtryk i bølgeligningen fås dispersionsrelationen: w² = k² - r² Partiklens gruppehastighed V bliver V² = k²/(k² - r²) > 1, dvs en tachyon. Men en bølgepakke indeholder mange plane bølger med forslellige k-værdier. Det er helt umuligt at undgå k² < r². Indsættes for dette tilfælde F(t,x) = F0 + A*exp(w*t)*sin(k*x) fås relationen w² = r² - k². Dette viser at F vil bevæge sig eksponentielt væk fra F0. Det skalare felt er ustabilt på samme måde som det omvendte bendul er ustabilt. Tachyonen vil derfor hurtigt henfalde til en partikel i bunden af potentialet, som har en reel masse. Kender man en skalar boson med spin-0? Ja, det gør man, nemlig Higgs-partiklen! Higgs-partiklens skalare felt er en complex funktion Z(t,x); men Higgs-potentialet afhænger kun af normen, som jeg kalder F = |Z|. Potentialet kaldes en Mexican Hat, og det er givet ved U(Z,F0) = (a/4)*(|Z|² - F0²)² U har et lokalt maksimum i Z = 0 og et globalt minimum i |Z| = F0, der danner en cirkel i den complexe plan. U'(F) = a*(F² - F0²)*F U''(F) = a*(3*F² - F0²) Massen for potentialets ustabile maximum er m² = U''(0) = -a*F0² < 0, altså en tachyon. Massen for potentialets stabile maximum er m² = U''(F0) = 2*a*F0² > 0 Altså: En tachyon med imaginær masse henfalder hurtigt til en normal partikel med en reel masse. Bjarne Thomsen On 2012-01-05 17:03, Bjarne Thomsen wrote: > Lad mig uddybe nedenstående. > > On 2011-12-11 12:36, Bjarne Thomsen wrote: >> Hvordan kan man få en gruppegastighed større end 1? >> Dette er muligt, hvis man på en eller anden måde >> kan få en effektiv hvilemasse, som er imaginær, dvs så m² < 0. > > I den specielle relativitetsteori (med den største hastighed c=1) > gælder at E² = p² + m² for en partikel med energi E, impuls p og > hvilemasse m. En fri partikel beskrives i kvantemekanik ved en > bølgefunktion af formen sin(w*t - k*x), hvis den bevæger sig i > x-aksens retning. w er frekvensen og k er bølgetallet. > E er proportional med w og p er proportional med k. > En partikel er en bølgepakke, som bevæger sig med hastigheden > V = dw/dk = dE/dp = p/E. > Der er 3 tilfælde > 1) m² > 0 => V < 1 > 2) m² = 0 => V = 1 > 3) m² < 0 => V > 1 (en tachyon) > > Men der er problemer med en tachyon, hvor massen er imaginær m = i*r. > i er den imaginære enhed: i² = -1. > > Vi må se nærmere på bølgeligningen for en tachyons udbredelse. > Kvantemekaniske partikler fremkommer ved kvantisering af et klassisk > felt, dvs en funktion af tid og rum. Man kan derfor starte med at > finde bølgeligningen for det simpleste felt, som man kan tænke sig, > et skalart felt, som kun er en funktion af tid og x-koordinaten F(t,x). > > Lad os som et simpelt kendt eksempel starte med beskrivelsen af en > partikel X(t), som bevæger sig langs x-aksen i et potential U(X). > Kinetisk energi: (1/2)*(Xt)², hvor Xt betyder dX/dt. > Potentiel energi: U(X). > Man kan heraf udlede Newtons 2. lov: Xtt = -U'(X) = -dU/dX. > > Vi må definere den kinetiske og den potentielle energi for et > skalart felt F(t,x) for at kunne udlede bevægelsesligningen for feltet. > Formen må være ens i alle inertialsystemer, så vi kan ikke bare nøjes > med den tidsafledede, t og x blandes ved en lorentztransformation. > Kinetisk energi: (1/2)*[(Ft)² - (Fx)²] > Potentiel energi: U(F) er en funktion af feltets styrke. > > Man kan nu finde bevægelsesligningen for feltet F(t,x): > > Ftt - Fxx = -U'(F) = -dU/dF > > Det simpleste potential, som man kan forestille sig, er en > harmonisk oscillator: U(F) = (1/2)*a*F², hvor > U'(F) = a*F og U''(F) = a. > > Ligningen for feltet får i dette tilfælde formen > > Ftt - Fxx + a*F = 0 > Den kaldes Klein-Gordon ligningen. > Den har løsningen (hvis a > 0): > F(t,x) = sin(w*t - k*x), hvis > > w² = k² + a > > Den kan sammenlignes med > E² = p² + m² > > Dette betyder at a = m² i passende enheder. > Mere herom senere. > Opgave: Hvad sker der, hvis a < 0 ? > > Bjarne Thomsen > > >